Abstract A thin dust shell contracting from infinity to near its gravitational radius r + , in a spacetime AdS 3 is analyzed; its equation of motion is determined and the solution R ( t ) as seen by a FIDO observer is estimated. It is concluded that this Shell's exterior looks like a BTZ black hole with similar properties. Based on the Thermo Field Dynamics technique, a scalar field Φ in the proximity of a non-rotating BTZ (2 + 1) black hole is studied. From the corresponding Killing-Boulware <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" overflow="scroll"> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mfenced close="〉" open="∣"> <mml:mrow> <mml:mn>0</mml:mn> </mml:mrow> </mml:mfenced> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">KB</mml:mi> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msub> </mml:math> and Hartle-Hawking <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" overflow="scroll"> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mfenced close="〉" open="∣"> <mml:mrow> <mml:mn>0</mml:mn> </mml:mrow> </mml:mfenced> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">HH</mml:mi> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msub> </mml:math> vacuum states, the associated Wightman function <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" overflow="scroll"> <mml:mi>W</mml:mi> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mfenced close=")" open="("> <mml:mrow> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo>,</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo accent="false">′</mml:mo> </mml:mrow> </mml:mfenced> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:msup> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">HH</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msup> </mml:mrow> </mml:msub> <mml:mo>−</mml:mo> <mml:mi>W</mml:mi> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mfenced close=")" open="("> <mml:mrow> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo>,</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo accent="false">′</mml:mo> </mml:mrow> </mml:mfenced> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:msup> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">KB</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msup> </mml:mrow> </mml:msub> </mml:math> is determined and based on it, the time component of the momentum-energy tensor of the system <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" overflow="scroll"> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mo>∂</mml:mo> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mn>0</mml:mn> </mml:mrow> </mml:msub> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mo>∂</mml:mo> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mn>0</mml:mn> <mml:mo accent="false">′</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msub> <mml:mfenced close=")" open="("> <mml:mrow> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mi>W</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:msup> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">HH</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msup> </mml:mrow> </mml:msub> <mml:mo>−</mml:mo> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mi>W</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:msup> <mml:mrow> <mml:mi mathvariant="italic">KB</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mo>*</mml:mo> </mml:mrow> </mml:msup> </mml:mrow> </mml:msub> </mml:mrow> </mml:mfenced> <mml:mo stretchy="false">(</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo>,</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo accent="false">′</mml:mo> <mml:mo stretchy="false">)</mml:mo> <mml:mo>≈</mml:mo> <mml:mfenced close="〉" open="〈"> <mml:mrow> <mml:msub> <mml:mrow> <mml:mi>T</mml:mi> </mml:mrow> <mml:mrow> <mml:mn>00</mml:mn> </mml:mrow> </mml:msub> <mml:mo stretchy="false">(</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo>,</mml:mo> <mml:mi>x</mml:mi> <mml:mo accent="false">′</mml:mo> <mml:mo stretchy="false">)</mml:mo> </mml:mrow> </mml:mfenced> <mml:mo>=</mml:mo> <mml:mi>σ</mml:mi> <mml:mo stretchy="false">(</mml:mo> <mml:mi>r</mml:mi> <mml:mo stretchy="false">)</mml:mo> </mml:math> is calculated. Which allows establishing the origin and location of the degrees of freedom responsible for the entropy that describes a source for the Bekenstein-Hawking S BH entropy. The thermal environment described by this model manifests itself with a well-defined and concentrated energy density near the event horizon, according to a FIDO observer.