A bstract The Cabibbo-suppressed semileptonic decay $$ {B}^{+}\to p\overline{p}{\mu}^{+}{\nu}_{\mu } $$ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:msup><mml:mi>B</mml:mi><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup><mml:mo>→</mml:mo><mml:mi>p</mml:mi><mml:mover><mml:mi>p</mml:mi><mml:mo>¯</mml:mo></mml:mover><mml:msup><mml:mi>μ</mml:mi><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup><mml:msub><mml:mi>ν</mml:mi><mml:mi>μ</mml:mi></mml:msub></mml:math> is observed for the first time using a sample of pp collisions corresponding to an integrated luminosity of 1.0, 2.0 and 1.7 fb − 1 at centre-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV, respectively. The differential branching fraction is measured as a function of the $$ p\overline{p} $$ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mi>p</mml:mi><mml:mover><mml:mi>p</mml:mi><mml:mo>¯</mml:mo></mml:mover></mml:math> invariant mass using the decay mode B + → J/ψK + for normalisation. The total branching fraction is measured to be $$ \mathrm{\mathcal{B}}\left({B}^{+}\to p\overline{p}{\mu}^{+}{\nu}_{\mu}\right)=\left({5.27}_{-0.24}^{+0.23}\pm 0.21\pm 0.15\right)\times {10}^{-6}, $$ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mi>ℬ</mml:mi><mml:mfenced><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>B</mml:mi><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup><mml:mo>→</mml:mo><mml:mi>p</mml:mi><mml:mover><mml:mi>p</mml:mi><mml:mo>¯</mml:mo></mml:mover><mml:msup><mml:mi>μ</mml:mi><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup><mml:msub><mml:mi>ν</mml:mi><mml:mi>μ</mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:mfenced><mml:mo>=</mml:mo><mml:mfenced><mml:mrow><mml:msubsup><mml:mn>5.27</mml:mn><mml:mrow><mml:mo>−</mml:mo><mml:mn>0.24</mml:mn></mml:mrow><mml:mrow><mml:mo>+</mml:mo><mml:mn>0.23</mml:mn></mml:mrow></mml:msubsup><mml:mo>±</mml:mo><mml:mn>0.21</mml:mn><mml:mo>±</mml:mo><mml:mn>0.15</mml:mn></mml:mrow></mml:mfenced><mml:mo>×</mml:mo><mml:msup><mml:mn>10</mml:mn><mml:mrow><mml:mo>−</mml:mo><mml:mn>6</mml:mn></mml:mrow></mml:msup><mml:mo>,</mml:mo></mml:math> where the first uncertainty is statistical, the second systematic and the third is from the uncertainty on the branching fraction of the normalisation channel.